Matematyka.pl

Przepraszam ale w równaniu występuje różniczka logarytmu naturalnego, a nie sam logarytm. Podpowiedź najpierw rozwiąż równie y = \ln(p) z niewiadomą p autorowi zadania nic nie dawała, gdyż jak sam stwierdził, że nie robił czegoś takiego, kiedy różniczka była po (zamiast przed) logarytmem naturalnym.

Zakładając, że entalpia parowania cieczy \Delta H jest stała, tzn. że para zachowuje się tak jak gaz doskonały, możemy równanie Clausiusa - Clapeyrona dla pary nasyconej scałkować d(\ln(p)) = \frac{d H}{R} \frac{1}{T^2} dT \int d(\ln(p)) = \int \frac{dH}{R} \frac{1}{T^2} dT \ln(p) = -\frac{dH}{R}\fr...

janusz47 został z forum wyrzucony, jak wróci ponownie, to kazał przekazać Panu, że na pewno odpowie na Pański post.
Pozdrawiam

Najpierw przesunięcie funkcji o wektor: \(\displaystyle{ y = f(x) \rightarrow y = f(x-p) + q .}\)

Jeśli tak, to znajdujemy rozkład \(\displaystyle{ \min_{i=1,2,...n}(X_{i}).}\)

Model układu drgającego z okresowym wymuszeniem o dwóch stopniach swobody.

Rozwiązanie tego układu nie jest żmudne, jeśli rozwiązując go zastosujemy odpowiednie przekształcenia: \begin{cases} m_1v_1+m_2v_2=m_1u_1+m_2u_2\\ \frac{m_1v_1^2}{2}+\frac{m_2v_2^2}{2}=\frac{m_1u_1^2}{2}+\frac{m_2u_2^2}{2}\end{cases} \begin{cases}m_{1}(v_{1}-u_{1})= -m_{2}(v_{2} - u_{2}) \\m_{1}(v_{...

\(\displaystyle{ i =1,2}\) , czy \(\displaystyle{ i = 1,2,...,n ?}\)

Twierdzenie Liouville'a - dowód nie wprost.

lub

Twierdzenie Casorati-Weierstrassa - dowód nie wprost.

Charakterystyka czasowo- prądowa T_{m} ma postać wykładniczą: T_{m} = C\cdot I^{-\alpha} Po zlogarytmowaniu otrzymano jej charakterystyką liniowo-logarytmiczą: \log T _{m} = - \alpha \log I + \log C, między T_{m} i I^{\alpha} zachodzi relacja T_{m}\cdot I^{\alpha} = C. Na wykresie przedstawiono dwie...

Przekształcamy równanie do postaci: \sin^2(x) -\sin^2(3x)+\sin^2(2x)= 0 [\sin(2x) -\sin(3x)][\sin(2x) +\sin(3x)] +\sin^2(2x) = 0. Stosujemy wzory na sumę i różnicę sinusów. Zapisujemy \sin^2(2x) = 4\sin^2(x)\cos^2(x) Zamieniamy \cos(2x) = 1 -2\sin^2(x) Wymnażamy lewą stronę równania. Wyciągamy 4\sin...

Nośnikiem gęstości jest \(\displaystyle{ \RR^{+}.}\)

X \sim Exp(1), \ \ Y\sim Geo\left (\frac{1}{2}\right) X, \ \ Y - niezależne statystycznie f_{Z}(z) = f_{\frac{X}{Y}} (z) = \int_{0}^{\infty}e^{-zy}\left(\frac{1}{2}\right)^{y}|y|dy = \int_{0}^{\infty} e^{-y[z+\ln(2)]}y dy = \\ =\left[ -\frac{e^{-y[z+\ln(2)]}}{z+\ln(2)}\right]_{0}^{\infty} + \frac{1...